Propulsione aerea/Capitolo IX°: differenze tra le versioni
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la chiocciola invece di avere un solo condotto di efflusso ne ha diversi; simmetricamente disposti, nelle applicazioni aeronautiche.<br />
La girante comunica al fluido l'energia meccanica che viene trasformata in energia di pressione; per compressori ad alti giri le alette sono dirette verso la periferia mentre sono incurvate all'imbocco per avere l'ingresso dell'aria senza urto; il lavoro meccanico viene trasferito al fluido mediante pressioni esercitate dalle pareti delle alette ; queste pressioni servono ad accelerare il fluido e corrispondono proprio alle accelerazioni complementari di Coriolis; parte della pressione viene effettuata entro i vani tra le palette della girante mentre il fluido è in rotazione; all'uscita della girante il fluido, già parzialmente compresso, possiede l'energia cinetica corrispondente alla velocità periferica delle palette; questa energia a sua volta viene trasformata in energia di pressione nel deflusso entro i condotti divergenti del diffusore; poiché il deflusso è subsonico si hanno incrementi di pressione al crescere delle sezioni dei condotti. Le perdite maggiori si verificano proprio nel diffusore per distacco della vena fluida favorito dalla risalita della pressione.<br />
Al moto del fluido entro la girante ed il diffusore possono applicarsi le deduzioni del '''Cap.II''' e del '''Cap.V'''.<br />
Si applichi per esempio il teorema della quantità di moto all'unità di peso/sec che attraversa la girante a palette diritte; la quantità di moto nel condotto di alimentazione è parallela all'asse di rotazione, quindi non contribuisce al momento; se '''V<sub>p</sub>''' è la velocità periferica il momento della quantità di moto, uguale alla coppia motrice '''C''' è, con raggio '''R''' della girante
::::::<math>\ \frac{V_p}{g}R=C</math>
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::::::<math>\ J(i_1-i_0)=\frac{{V_p}^2}{g}</math>
da essa
::::::<math>\ \frac{T_1}{T_0}=1+\frac{{V_p}^2}{JgC_pT_0}</math>.
Poiché
::::::<math>\ {V_{so}}^2=JgC_p(k-1)T_0</math>
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