Propulsione aerea/Capitolo XII°: differenze tra le versioni
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::::::<math>\ T_3=\frac{T_2}{r_a^\frac{k-1}{k}}</math>.<br />
Il rendimento termodinamico, supposte nulle le perdite al diffusore ed all'ugello, è<br />
:::<math>(61)\quad \eta_t=1-\frac{T_3-T_0}{T_2-T_1}=1+\frac{\frac{\theta}{r_a^\frac{k-1}{k}}-1}{\theta-(1+\frac{k-1}{2}M^2)}</math><br />▼
'''η<sub>t</sub>''' è funzione in questo caso di '''M''' e '''θ''', in fig.69 sono riportati i valori per '''θ=4''' e '''θ=8'''.<br />▼
[[File:Thermal adiabatic efficiency.png|right|350px]]
▲:::<math>(61)\quad \eta_t=1-\frac{T_3-T_0}{T_2-T_1}=1+\frac{\frac{\theta}{r_a^\frac{k-1}{k}}-1}{\theta-(1+\frac{k-1}{2}M^2)}</math><br />
▲'''η<sub>t</sub>''' è funzione in questo caso di '''M''' e '''θ''', in fig.69 sono riportati i valori per '''θ=4''' e '''θ=8'''. Si vede che per gli alti numeri di Mach il rendimento cade e tanto più rapidamente quanto più è basso '''θ''', cioè per i regimi economici di volo.<br />
Si è pensato allora di ricorrere a diffusori ad onde d'urto oblique per attenuare le perdite di autocompressione dato che l'aumento di entropia attraverso le onde oblique è minore.<br />
Per provocare queste onde necessità la presenza di punte e di spigoli cosi come mostrato nello schizzo a fig.72. L'onda obliqua parte dalla pinta anteriore '''A''' del corpo centrale e va a finire allo spigolo '''B''' dell'imbocco; la seconda onda parte da '''B''' e termina in '''C'''; la terza di debole intensità è normale o quasi; la corrente diviene così subsonica più gradualmente e si ha per ultimo la compressione di questa corrente residua nel resto del [[w:diffusore|diffusore]].
==Sinta e meccanismo della spinta-impieghi==
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