Fisica classica/Dielettrici: differenze tra le versioni
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dove <math>\alpha_d\ </math> è il coefficiente detto di ''polarizzabilità elettronica'' per deformazione. Il campo elettrico locale <math>\mathbf E_l</math> è il campo agente sull'atomo considerato e non comprende il contributo dell'atomo stesso.
=== Polarizzazione per orientamento ===
Molte [[w:molecola|molecole]], in particolare quelle caratterizzate da una configurazione non simmetrica, sono dotate di un [[w:Dipolo elettrico|momento di dipolo]] intrinseco. Cioè il centro delle cariche positive
del momento proprio delle molecole, è molto inferiore alla enegia media dovuta alla agitazione termica. Quindi
di [[w:Meccanica_statistica|meccanica statistica]] con cui si dimostra che:
<math>\langle \mathbf p \rangle = \frac {p_{0}^{2} \mathbf E_l} {3K_BT}= \alpha_o \mathbf E_l\ </math>
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dove <math>K_B\ </math> è la [[w:costante di Boltzmann|costante di Boltzmann]], <math>T\ </math> è la temperatura assoluta, <math>\mathbf p_0\ </math> è il momento di dipolo intrinseco ed <math>\alpha_o\ </math> è il coefficiente di ''polarizzabilità elettronica'' per orientamento.
Nel caso di molecole polari esiste anche la polarizzabilità per deformazione.
Ma mentre la polarizzabilità per orientamento fortemente dalla temperatura, quella per deformazione è completamente insensibile.
==Carica volumetrica di polarizzazione==
[[Immagine:Dielectric_sphere.JPG|thumb|250px|left|Una sfera dielettrica in un campo elettrico
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