Propulsione aerea/Capitolo II°: differenze tra le versioni

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, la superficie che delimita il tubicino può essere fluida, cioè definita dai filetti fluidi di contorno, o rigida (fig.2).
 
[[File:Air flow in a tube diagram.png|miniatura]]
 
Supposgto il moto permanente ( cioè invariabile nel tempo il vettore '''V''', ma variabile da posto a posto) la [[w:portata|portata]] che attraversa una sezione generica è costante e vale '''ρ Ω V'''; '''ρ, Ω, V''' sono la [[w:densità|densità]], l'area della sezione e la velocità nel posto considerato.
 
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Si considerino il recipiente di fig.3 munito di ugello di riflusso (schema del razzo) ed il condotto ad asse rettilineo aperto alle estremità (schema dell'autoreattore)) fig.4.
 
[[File:Rocket diagram.png]]
:::::::::::::::::::::::::fig.3
 
[[File:Autoreactor diagram.png]]
 
::::::::::::::::::::::::::....fig.4
 
Il fluido esercitàesercita sulle pareti interne pressioni sostanzialmente normali alla superficie; le componenti normali all'asse sono in equilibrio, cioè non ammettono risultante normale all'asse, mentre le componenti assiali , non equilibrate, imprimono la spinta al corpo. Per calcolarla necessiterebbe fare l'integrazione delle componenti assiali delle forze elementari dovute alle pressioni; però non vi è necessità di operazione, concettualmennte semplice anche se effettivamente noiosa, perchè il teorema delle quantità di moto ci permette l'immediata valutazione della spinta. Nel primo caso '''m' V<sub>e</sub>'''. Nel secondo '''m' (V<sub>e</sub>-V)=m' ΔV'''; l'incremento '''ΔV''' è dovuto come vedremo all'apporto di calore; si sono ammesse nulle le forze '''P<sub>1</sub>''' e '''P<sub>2</sub>'''. Se per ipotesi l'espansione non è completa, cioè non arriva sino alla pressione '''p<sub>0</sub>''' necessita aggiungere il contributo delle pressioni; al contrario accade se l'espansione è fatta avvenire al disotto del valore '''p<sub>0</sub>'''.
 
Si consideri per esempioil sistema formato dalle due pale di un rotore di elicottero azionato mediante due autoreattori (fig.5).