Fisica classica/Dielettrici: differenze tra le versioni
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===Il vettore Polarizzazione===
La spiegazione del fenomeno non differisce di molto da quello che avviene in un conduttore, infatti si genera sulla superfice affacciata del dielettrico una densità di carica superficiale dovuta ai dipoli indotti nel dielettrico.
La [[w:Polarizzazione_nei_materiali|polarizzazione]] dipende molto sia dal materiale che dallo stato della materia e qui non viene descritto in dettaglio il meccanismo microscopico. Quindi sulle superfici del dielettrico sarà presente una carica di polarizzazione che non annulla, come nel caso dei conduttori, integralmente il campo elettrico, ma ne riduce
<math>\vec P=n\vec p\ </math>
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Dove <math>n\ </math> è la densità di materia (il numero di atomi per unità di volume) e <math>\vec p\ </math> è il dipolo magnetico medio del generico atomo ( o molecola) dovuto al campo presente.
Il vettore <math>\vec P\ </math> ha le dimensioni di una carica
si ha una densità di carica di polarizzazione (di segno opposto
<math>\sigma_{pol}=\vec P\cdot \hat n\ </math>
Maggiore è l'intensità del vettore di polarizzazione maggiore è la densità di carica di polarizzazione. La polarizzazione del dielettrico deve essere proporzionale al campo <math>\vec E\ </math> (elettrico) localmente presente. Il
parallele riempito da un dielettrico è un buon esempio per trovare il legame tra campo elettrico e vettore di polarizzazione.
Distinguiamo tra la densità di cariche libere <math>\sigma_{L}\ </math> e la densità di cariche di polarizzazione <math>\sigma_{pol}\ </math>.
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